- 张新昌;刘晓苇;
<正> 实验采用充汞夫兰克-赫兹管(F-H管)测定汞的第一激发态(6~3P_1态)电位。当_电子在加速场中所获得的能量小于原子第一激发态的能量时,电子与原子的碰撞只能是弹性碰撞,根据理论计算,碰撞后电子损失的动能与原有动能的比值为δ=4mM/(m+M)~2cos~2θ=4r/(1+k)~2cos~2θ(1)式中k=M/m为原子与电子的质量比,因k》1, δ_max=4k/(1+k)~2=4/k→0即弹性碰撞时,电子几乎不损失能量。而当电子在加速场中所获得的能量等于或大于原子某一激发态的能量时,原子将被激发,这时碰撞为非弹性碰撞,据计算
1993年06期 241-244页 [查看摘要][在线阅读][下载 190K] - 钱水兔;李光远;
<正> 自从Valasek在1921年发现罗息盐有铁电现象以来,人们对铁电现象和铁电材料从基础理论到各种器件的开发都进行了大量的研究,并在许多新技术领域中获得了广泛的应用。目前新的铁电材料还在不断地涌现,铁电材料新的应用还在继续开辟。为了使学生能够更好地掌握铁电现象的物理概念,开拓思路,激发探索创新意识,提高教学质量,我们以最典型的BaTiO_3铁电体着手,研制了这个铁电体电滞回线的演示仪器,该演示仪可在课内或课后表演,也可作为大学物理的选修实验或分组实验。
1993年06期 244-246页 [查看摘要][在线阅读][下载 157K] - 李久永;
<正> 一、引言在普物实验中,热导率的测量通常都采用稳态法。该方法测量时间长,且不容易控制稳定。而瞬态法相对于稳态法,其测量时间短,散热损失小,且容易操作。下面介绍一个通过非平衡的瞬态测量方法测量良导体热导率的实验。二、原理在一处于平衡状态的细长棒状样品一端通以短时热脉冲,样品内任一点的温度随时间变化曲线与样品的热导率有关,通过测定该曲线便可确定样品的热导率。在t=0时,细长棒状良导体,处于平衡状态,在一端受一短时热脉冲。棒内距加热端距离为x处,温度随时间的变化如图1所示。从图中读出两对应温度相等的时刻t_1
1993年06期 247+246页 [查看摘要][在线阅读][下载 81K] - 刘美玉;陈平;
<正> 高等医药院校的物理实验与医学相结合是加强医学生的基本技能训练方面的一个较好途径,也是我们物理实验教学改革的一个重要组成部分。我们自行设计、并给89级、90级、91级、92级本科所有专业的学生开了紧密结合医学的新实验——“人体阻抗特性的研究”。它既是物理实验的基本内容,又对学生了解人体阻抗特性的本质有很大帮助,并且该实验使物理知识和临床医学、医学研究紧密地结合起来了。为学生后继医学课程的学习和医学应用打下一定的理论和实践基础。下面笔者就该实验的目的、原理、内容、方法及其教学实践阐述几个问题。
1993年06期 248-250页 [查看摘要][在线阅读][下载 148K] - 樊跃林;
<正> 两球的弹性碰撞实验能否成功演示,关键是看两球能否发生正碰。如稍有偏离就不能演示出理想的现象。我们改进了几次,以用二线斜拉摆球的效果较好。 1.将摆线对折后,对折端穿入钢球A并打结。两线头分别从金属杆两穿线孔中穿过。同样方法,装好B球,调节A、B球摆线,使之长度、夹角相等后,用塑料套管周定。 2.用铁夹(在铁夹口放两块厚约1厘米的泡沫塑料作垫片)夹住挂有摆球的两金属杆。调节两杆间平行距离后再夹紧。整个实验装置如图所示。 3.演示时,拉开A球并保持A球的两摆线绷直,然后自然放开A球。用两线斜拉吊挂摆球法,基本上满足了演示本实验的要求。从受力分析上看,两斜线拉力产生的效果与一线吊挂相同。而从提供两球发生正碰的条
1993年06期 250页 [查看摘要][在线阅读][下载 51K] - 张定军;罗瑞裳;何应龙;
<正> (一) 初中物理课本第二册中研究通电螺线管的磁性强弱与哪些因素有关的演示,因难于找到合适的弹簧,磁性强弱的表现通常都不明显,而且可见度小,实验效果很不理想。我把实验中的弹簧换成了一根60cm左右的杠杆,实验装置如图1所示。实验前,先调节杠杆平衡。在杠杆左端挂一50g小钩码,并保持挂钩码端固定不动,右端中部挂一重约1N的小砂筒并可自由移动。实验时,合上电键,调节滑动变阻器,改变通电螺线管中电流。通电后杠杆失去平衡,要使之平衡,电流越强,挂砂简一边的力臂就需越长。换用不同匝数保持通电螺
1993年06期 251-252页 [查看摘要][在线阅读][下载 103K] - 黄晓明;
<正> 高中物理牛顿第三定律“研究作用力与反作用力”的演示实验,可做如下改进,使实验操作简单方便。演示装置是由一只透明有机玻璃槽和8根截短的玻璃管组成(尺寸见附图)。有机玻璃厚度为2—3mm,槽内玻璃管直径为6mm,长为20mm。演示时把有机玻璃槽平放在书写投影仪上,8根玻璃管均匀地放在槽内,再用J2401
1993年06期 252页 [查看摘要][在线阅读][下载 54K] - 石广训;张国武;廖锡祥;韩百信;
<正> (一) 初中物理和高中物理都有磁场对电流的作用演示实验,一般不易成功。其原因,(一)选材不合理,滚动部份导体质量太大。(二)马蹄形磁铁磁性减弱。(三)制作工艺粗糙,导轨高低不平。(四)电源选用不当,电流不够大。(五)滚动部分导体与导轨之间,导电性能不可靠。笔者自制一台装置,动作灵敏,准确无误,制作调试简单,介绍如下。底座是一块长25厘米、宽15厘米、厚1厘米的木板.在板上钻四个直径5毫米的孔,再用长2厘米直径5毫米的螺丝扭紧在孔中以固定导轨。同时让头朝下,成为垫脚。孔间距离分别为9厘米、21厘米。
1993年06期 253-254页 [查看摘要][在线阅读][下载 96K] - 郑国良;
<正> 一、引言滑线电阻器,是物理、电工实验中最常用的器件。在实验时,通常把它当作分压器,用来取出一部分电压,还可用作限流,以改变电路中的电流大小。在工业上,它是自动平衡电桥、自动电子电位差计中的重要调节元件,以及还用于自动控制系统中的给定部分等。绕线式滑动电阻器事实上要比碳膜式的精度高。但是,由于结构上的原因,它还是存在误差的。本文拟就其存在的两种误差作一探讨。
1993年06期 255-256+254页 [查看摘要][在线阅读][下载 121K] - 诸葛向彬;徐荣根;
<正> 目前开设的牛顿环测量球面曲率半径实验中,其测量结果还不太令人满意,物理实验工作者也作过许多有益的误差分析及讨论,我们认为有些问题还要作进一步的讨论和澄清,以利提高实验教学质量。一、平面玻璃为理想平面时的误差分析用牛顿环测量球面曲率半径时,考虑到球面和平面玻璃接触处存在灰尘,实际是测量离中心较远的二个圆环的直径。并且用逐差法进行数据处理,于是得到球面的曲率半径公式为
1993年06期 257-258+260页 [查看摘要][在线阅读][下载 144K] - 于文华;
<正> 在电磁学实验中,转柄电阻箱是不可缺少的实验器件。利用它可以改变电路中的电流和电压,或用作附加电阻的替代元件等。当我们计算由电阻箱所引起的系统误差时,经常根据公式⊿=±(a％R+b)求其基本误差。而由电阻箱的零值电阻,即转柄的接触电阻和导线电阻所带来的误差,或根据电阻箱的准确度等级去计算,或查看电阻箱制造标牌上已写明的误差范围,大多情况,并不去具体测量。但事实上,在个别实验中,零值电阻已经明显地影响了测量的效果。
1993年06期 259-260页 [查看摘要][在线阅读][下载 94K] - 宋立尔;
<正> 迈氏干涉仪的补偿板P_z(图1)为补偿非单色光经分束板而产生的色散,故不可缺少。但当用激光照明干涉仪时,色散虽不存在,是否还需补偿板?某些书认为此时不再需要。详细分析表明:即使采用单色光(激光),补偿板仍然需要。因为在单色光情况下,虽无任何色散,但由倾斜光束而引起的像散仍然存在,像散使得干涉条纹变形。在没有P_2的情况下,像散会使等倾圆形条纹变成一组二次曲线。为观察到一组完好的圆形等倾条纹,补偿板P_2仍不可缺少,分析的结论被实验所证实。
1993年06期 261-263页 [查看摘要][在线阅读][下载 118K] - 唐绍坤;
<正> 选用1～2mm厚挺括的纸片,上面铺上白纸,粗糙的一面向外(注意:白纸一定要平整)。四周用钉书针固定。然后,将厚纸片水平放置在条形或蹄形磁铁上,均匀地撒上铁屑。轻轻敲击纸片,一幅磁力线谱就出来了。铁屑要尽可能的少,一是能清晰的体现磁力线,二是便于以后的固定。最后,距磁力线谱15～20cm处均匀喷撒发胶,发胶的用量视铁屑的多少而定。轻轻抽掉磁铁,一幅磁力线谱就固定好了。
1993年06期 263页 [查看摘要][在线阅读][下载 46K] - 金毅;
<正> 一、我国中学物理仪器发展现状近十几年来,我国教学仪器行业得到迅速发展。教学仪器生产规模不断扩大,教学仪器生产厂达800多家,年产值几亿元,出口规模也迅速扩大。中学物理教学仪器门类齐全,能满足国内的需要。从教学仪器研究开发工作来说,1984年和1992年我们先后制定了两个研究发展规划,进行了两次全国教学仪器优秀研究成果评比,三次全国自制教具评比,壮大了教学仪器研究队伍,顺利开展了教学仪器的研究开发工作。仅从中学物理教学仪器来说,就涌现出了一批很有特色的产品,例如电火花计时器、电火花描迹仪、力学实验板、导电玻璃型等势线描绘实验器、固定气室式气体定律实验器、立体磁场线演示器。气压式可调内阻电池、电脑式数字计时器、全电子式高压静电电源、多用大屏幕数字显示测试仪、电磁波干涉衍射偏振演示器、光的干涉衍射偏振演示仪等一大批仪器。
1993年06期 264-265页 [查看摘要][在线阅读][下载 120K] - 吴本科;
<正> 本文提出了在迈克耳孙干涉仪上测折射率的一种新方法,它具有原理简单,实验方便,结果较精确的优点。一、测试原理利用钠光灯的双线特性,在迈克耳孙干涉仪上调出干涉视场视见度为零。在此状态下,把厚度为t,折射率为n的待测均匀介质插入光路中。若空气折射率为n_o,则附加了光程差⊿_1=2(n-n_o)t (1) 当干涉仪反射镜间距改变a后,多产生的光程差
1993年06期 266+265页 [查看摘要][在线阅读][下载 101K] - 蒋秉植;杨健美;
<正> 本文就能直接观测磁场的分布图象的铁屑法、全息电子显微镜法、偏光显微镜法和磁缀饰扫描电镜法加以论述。一、铁屑法观测磁场的磁力线分布如果把白纸板放在磁铁之上,将铁屑或铁粉广泛地撒布在白纸板上,轻轻地敲打纸板之后,铁屑将按某种图象排列起来,铁屑线就描述了磁力线的分布。图1所示即为条形磁铁磁力线的分布。这种
1993年06期 267-268页 [查看摘要][在线阅读][下载 110K] - 李哲龙;
<正> 超过一万伏以上高电压的测试,往往需要较复杂的贵重仪器,本测试仪巧妙的运用笔式验电器、感应盘和可变电容盘,达到可以改变量程范围测量高电压,在被测高电压端和一绝缘金属球相联,可测量由1万伏到10万伏以上的直流高电压,误差在20％左右,该仪器结构简单,使用方便,价格仅为大型高压测试仪的十几分之一。一、工作原理本仪器是根据静电感应原理,装置见图2。所测高电压端连接的球体在高电压充电作用下带电,在其周围产生静电场,当带验电器的感应盘处于该静电场中时,因为验电器的感应盘受到较大的感应作用,很容易使笔式验电器的石英丝张开,在验电器的放大镜标尺上,从标线的移动可以确定高压球体的电位,该电位也就是所测高电压的电位。
1993年06期 269-270+268页 [查看摘要][在线阅读][下载 157K] - 严锁堂;
<正> 一、急待解决的问题蓬勃兴起的职业教育,就其教育目标来讲,主要是为社会培养既懂文化、又懂专业技术的应用型人才,而这样的人才又特别应具有较熟练的实践技能和实际操作能力。但是,就职业教育的现状来看,理论课程尚能按计划正常进行,基本上完成教学计划,但实践教学方面,则存在着明显的缺陷,许多学校不但没有实习工厂,就连按规定应做的实验也往往开不全,这就严重地影响了职业教育的质最,如不采取有效措施,就不能体现职业教育的特色,培养出来的人才的素质,就不能满足社会的需要。产生这种缺陷的原因,一是因为许多学校和教学班是新办的,缺少经验,但更重要的原因是因为经费不足,短时间内还不能从根本上改善目前的这种实验实习条件。
1993年06期 271-272页 [查看摘要][在线阅读][下载 131K] - 盛月霞;
<正> 《医用物理实验》是《医用物理学》教学的中心环节之一,是医学院校对学生进行实验方法和技能的基础训练、培养学生独立工作能力和科学精神的必要课程。由于一年级新生受中学追求升学率的影响,进入大学后仍是重理论,轻实践。因此,如何培养学生成为合格人材,即学生不仅掌握深广的理论知识,而且具有从事工作和科研能力及素质,是目前《医用物理实验》及其他学科实验教学亟待解决的问题。本文结合教学实践,对怎样提高医学院校《医用物理实验》教学质量进行如下探讨。一、《医用物理实验》教材编写模式的改进和内容的不断更新,是提高实验教学质量的前提。纵观各医学院校现行的《医用物理实验》教材,虽各有不同,但绝大多数都是老实验,与医学联系的内容少,更谈不上反映现代医学技术的新内
1993年06期 272-273页 [查看摘要][在线阅读][下载 142K] - 孙新义;杨德甫;
<正> 高等学校试用的《普通物理实验》一书中,关于伏安法测二极管的特性实验(以下简称伏安特性实验),是通过测出二极管反向饱和电流I_e、正向各种偏压U_D及其对应的电流I_D,算出二极管温度等效电压的倒数(q/kT),再与室温时的理论值比较,让学生了解二极管的正向伏安特性。该实验和一些较能精确测定半导体PN结电流-电压关系的方法相比,不仅具有方法简单,直观性强,数据易处理等优点,而且使学生能够运用普物实验手段,认识半导体二极管这一重要特性,它是大学低年级可以开设的基础实验之一,但是如按课本上的要求测量,误差很大(只有理论值的一半左右),达不到比较满意的效果,本文通过分析误差产生的主要根源,谈谈原实验方案的弊端及改进意见。
1993年06期 274-275页 [查看摘要][在线阅读][下载 94K] - 孙镭;
<正> 一、引言测定电流计的外临界电阻的常用方法是:通过改变外电路电阻R_o的值,使电流计活动部分由周期性运动(欠阻尼运动状态)逐渐变成非周期性运动(T→∞),此时的R_o即为外临界电阻R_c,而相应的运动状态称为临界阻尼运动状态,此方法是由实验者观察电流计指示部分的运动状态经判断得出R_c,这种观察往往由于电流计在接近临界阻尼运动状态时,外电阻的值即使变化范围较大,运动状态并无明显差别而不易判断,因而由此得到的R_c值可信程度较低,本文所介绍的测量方法克服了上述方法的弊端,还是在原有的实验仪器上进行测量,但在整个测量过程中让电流计始终处于较易观
1993年06期 276-277页 [查看摘要][在线阅读][下载 91K] - 江一德;吴振德;周丽春;
<正> 显微全息术将光学全息术与显微技术相互结合,可以在较大的分辨景深范围内,得到生物样品的三维立体图像,尤其对活的标本及生存期短的生物样品,可采用脉冲激光器,将其原样复制存贮,然后在活体不存在的情况下,借助光学系统从容地对其整体进行观察和研究。一般的全息显微镜结构如图1所示,生物样品
1993年06期 278+277页 [查看摘要][在线阅读][下载 104K] - 周培瑶;
<正> 在教材中,常可见到“把折射率为n的薄膜放在迈克尔逊干涉仪的一臂上,由此干涉条纹产生移动,测得共移动N条,若光源的波长为λ,求薄膜的厚度”的习题。实际上由于薄膜的引入,导致干涉条纹的移动是个突变过程,无法测出干涉条纹移动的条数N。但这并非说不能利用迈克尔逊干涉仪测量薄膜的厚度,利用迈克尔逊干涉仪不仅可以测量透明介质膜的厚度,而且还可测量金属膜的厚度,下面介绍利用迈克尔逊干涉仪测量非透明金属膜厚度的原理及方
1993年06期 279-280页 [查看摘要][在线阅读][下载 86K] - 曹建庭;
<正> 10月13日普林斯顿大学的Joseph H.Taylor和他的学生Russell A. Hulse由于他们在1974年首先发现双脉冲星(binary pulsar,其中一个发射射电脉冲,为脉冲星;另一个伴星不发射射电脉冲,为中子星)而获1993年诺贝尔物理学奖。脉冲星实际上是具有射电辐射的中子星,体积一般都很小,其直径不超过20km,但其密度却非常大,可达水的密度的10~(13)以上,主要构成成分为中子。它快速地绕自身轴作自旋运动,但自旋轴与其磁轴并不平行,所以在其自旋过程中,从其两个磁极发射电磁辐射。
1993年06期 281页 [查看摘要][在线阅读][下载 59K] - 张乃平;
<正> 在电子线路实验中,通常采用失真度仪来研究负反馈对放大器振幅特性非线性的改善。往往因学校的条件差,无失真度仪而放弃了此项实验,本文采用的李沙育图形法既简便又直观,在教学中可取得同样的效果。一、实验原理从所周知,阻容耦合放大器中频段的输入输出信号的相位差为180°,把输出V_o和输入V_1分别加于示波器的y轴和x轴,则
1993年06期 282+268页 [查看摘要][在线阅读][下载 100K] - 张启林;冯天宝;
<正> 目前有不少家用电器的直流供电电源,都是直接由交流电源经桥式整流、电容滤波后而获得,如某种荧光灯电子镇流器,它的交直流变换电路如图1。若测其交流输入功率,就需知道它的输入电流有效值的大小,在输入端串入5 Ω 1 W小电阻,用示波器观察电阻上电压波形,如图2a所示,输入电流不是正弦电流,而是近似按指数曲线变化的交流脉冲电流。它实际是交流电源经整流后给电容C充电的电流波形i_c(t)。在图1电路的输入电路中串入万用表,用交流电流档测得其数值为I_入=80mA,万用表的这个读数是否就是此脉冲电流的实际大小,即万用表的示值是否真实反映此脉冲交流的有效值?
1993年06期 283-285页 [查看摘要][在线阅读][下载 123K] - 王宏亮;
<正> 导热系数是表征物质传热性能的物理量,研究材料结构变化和所含杂质对导热系数值的影响,往往需要由实验测定材料的导热系数,本文介绍一种用微机测量不良导体的导热系数的实验方法,这种方法充分利用计算机采集数据迅速,以及处理数据功能较强的特点,使实验手段新颖,实验内容更加丰富。既能监视温度的稳定性,又能在稳态情况下实现多次快速测量,因而大大减少了学生不必要的重复性劳动,提高了实验效率,增加了测量结果的可重复性和稳定性,提高了测量精度。
1993年06期 286-287+285页 [查看摘要][在线阅读][下载 153K] - 陆善高;
<正> 用透明塑料板自制一个长20cm,宽15cm、高15cm塑料盒。在盒内装入大半盒水,再在水中放入少量面粉(或奶粉),用玻璃棒搅拌均匀,使水稍浑浊。将激光从盒侧面斜射入塑料盒内水溶液中,就会看到光的折、反射现象(见图示)。如果逐渐扩大入射角的角度,还可看到全反射现象。
1993年06期 288页 [查看摘要][在线阅读][下载 10K] 下载本期数据