• 21世纪中叶中国将成为世界科技大国——杨振宁教授谈“近代科学进入中国的回顾和前瞻”

    <正> 1993年7月31日至8月5日应东北师范大学校长王荣顺教授邀请,著名物理学家杨振宁教授对该校进行了访问、讲学。在接受东北师大名誉教授仪式上发表了题为“近代科学进入中国的回顾和前瞻”的演讲,他的精辟见解受到了与会师生的热烈欢迎。杨先生首先回顾了历史,指出在1400年以前中国的科学技术领先于欧洲。在1400~1600年欧洲开始发展,而中国落后了。在1600~1900年的几百年内实际上是抗拒引入西方科学,抗拒引入新思想、新知识。他然后指出,到19世纪90年代,经过甲午战争和八国联军的惨痛教训,中国真正开始引进西方科学技术。1900年后前50年中国的两、三代学者快速大量引进了近代科学,但还不能说是本土化了。

    1993年05期 2页 [查看摘要][在线阅读][下载 55K]
  • 溅射离子泵数据的跟踪测量

    陈峰;

    <正> 引言在研究溅射离子泵放电特性时,必须得到放电电流I的数据,当溅射离子泵启动时放电电流I随时间迅速变化过程仅发生在十几秒钟内,由于以前测试手段的限制,这种迅速变化过程多用人眼观察、记录,误差很大。因为在读数过程中,反映放电电流I的电表指针还在不断偏转,为了做到真正的定量测量,有必要用仪器自动读取数据。这是本文所要探讨的问题。溅射离子泵工作时,要求一专用高压电源向离子泵供电,使在泵的电极间加上5~7kV的直流高压,启动时即有电流流过回路。如果在放电回路中适当位置串入一取样电阻,利用电流流过电阻产生的压降作为信号电压,加到X、Y函数仪的Y输入,记录I

    1993年05期 193-195页 [查看摘要][在线阅读][下载 143K]
  • 径向导热条件下圆柱状样品金属导热系数的测定

    张宁;周延怀;

    <正> 由于棒状样品轴向导热法测定导热系数的实验中无法准确测定棒表面的散热,故实验结果误差较大;而稳态平板法又不能用于金属导热系数的测定。另外,这两种方法均无法反映导热系数随温度的变化;故此类方法的意义有限。本文尝试采用圆柱状样品径向导热法来测定金属的导数系数。实验结果显示该方法取得了初步成功。一、轴对称区域上的稳态导热稳态导热条件下,各向异性区域内的温度分布满足▽·(λ▽T)=0 (1) 由于导热系数λ仅为温度的函数,故(1)式可化为

    1993年05期 196-198页 [查看摘要][在线阅读][下载 110K]
  • 单摆测定重力加速度实验的改进

    文景;杨国慧;

    <正> 用单摆测定重力加速度实验不仅是高中物理教材中的学生实验,而且是许多大学的普通物理实验的项目。该实验具有原理清晰、设备简单、操作容易的特点。不足的是学生普遍感到难以准确测量单摆的摆长。为了解决这个问题,我们利用了焦利氏秤。不仅避开了测量摆长的困难,而且提高了实验的精确度,具体方法如下。如图所示,在焦利氏秤(F)的A点系一摆长约120cm的单摆;B为一夹子,可夹住摆线,以改变单摆的摆长。调节焦利氏秤的旋钮E,使单摆的摆长BC约为100cm。设此时的摆长为L_1,则有 T_1=2π (L_1/g)~(1/2) (1) 测出此时的周期T_1,记下游标(D)读数x_1。松开夹子B,调节旋钮E,使单摆摆长为

    1993年05期 198页 [查看摘要][在线阅读][下载 41K]
  • 用噪声分离与电阻补偿法消除测量灵敏电流计内阻及灵敏度的系统误差

    陈照平;

    <正> 灵敏电流计是一种高灵敏度仪表,是测量微弱电流或电压的常用仪表,由于调整、检修、或长期使用,其参数会有所改变,使用时常需重新测定,这也是电学实验的必修实验。但是,本实验测量结果偏差很大,失去实用价值,本文提出噪声分离测定与电阻补偿修正法,可有效地消除该偏差。一、实验基本方法及问题测量线路如图1,电源电压经R_0分压后为V,再经R_a、R_b第二级分压后加到电阻箱R和电流计上,使电流计偏转一定的格数N,这时通过电流计的电流

    1993年05期 199-202页 [查看摘要][在线阅读][下载 159K]
  • 液体对压强传递的演示

    雷广庆;

    <正> 初中物理第二册100页图5—8的实验装置一般农村学校都没有,可利用废品制作一种简单的液体对压强传递演示仪,效果较好。找一个塑料软瓶和一个废注射器,将注射器下端硬塞入比它小些的瓶口中,再将瓶

    1993年05期 202页 [查看摘要][在线阅读][下载 36K]
  • 冲击法测磁场非瞬时电量引起的误差

    卢贵武;

    <正> 用冲击法测磁感应强度,要求电量冲击时间τ远远小于冲击电流计自由振动周期,否则,光标最大偏转格数d_m偏小,产生较大的测量误差。本文给出一种分析方法,并对误差进行了定量的计算。一、理论分析与计算冲击电流计运动方程为 J(d~2a/dt~2)+P(da/dt)+Da=Φi(t) (1) 式中J为转动惯量,P为阻尼因数,D为扭转系数,Φ为固有磁通,i(t)表示脉冲电流,而a表示转动系统的偏转角。设i(t)由实验者操作换向开关而产生,按电磁感应原理,i(t)将是两个间隔为τ的脉冲,τ是开关反转一次所需时间,如图所示。设两

    1993年05期 203-204页 [查看摘要][在线阅读][下载 70K]
  • 压电效应的简易演示

    柳涛;吴秀芳;

    <正> 石英(SiO_2)、酒石酸钾钠(NaKC_4H_4O_6·4H_2O),钛酸钡(BaTiO_3)等固体电介质,都有压电效应现象。一旦晶体发生机械形变,如压缩、伸长,就会发生极化,在相对的两个面上产生异号的束缚电荷。可用如下方法简易演示压电效应。一、利用旧打火机和一只氖管进行演示把一只旧打火机的外亮等零件拆除,仅留下压电晶体和施力弹簧。把氖管和晶体一端相连的引出线相接,用手压缩弹簧加力于晶体一次,就会观察到氖管灯丝附近发红光一次,说明有电压加在氖管两端,而这一电压来源于晶体因机械形变所产生的极化电荷。

    1993年05期 204页 [查看摘要][在线阅读][下载 42K]
  • He-Ne激光器偏振特性的实验观察

    范汝盐;张山彪;杨雁南;

    <正> 一、内腔式He—Ne激光器的偏振特性由激光物理知,受激辐射场与入射辐射场具有相同的频率、位相、波矢(传播方向)和偏振,受激辐射场与入射辐射场属于同一模式。所以,腔内形成振荡的各个纵模,就其本身来说都是线偏振的。入射辐射场通常来自增益介质中的自发辐射,而自发辐射具有随机性,它存在各种各样的初始状态,因而各个纵模的位相和偏振方向不尽相同。一般规律是相邻纵模的偏振方向趋向正交偏振或者平行偏振。这除了与模间耦合竞争有关外,还与腔的各向同性或各向异性(谐振腔两反射镜上的多层介质膜,若沉积厚度均匀则称各向同性腔;反之称各向异性腔)、激发密度、外界条件等因素有关。激光管在工作过程中,由于热效应和震动造成腔长改

    1993年05期 205-206页 [查看摘要][在线阅读][下载 109K]
  • 牛顿第二定律演示实验的改进

    李掌平;

    <正> 在高中物理(甲种本)《牛顿第二定律》一节教学中,研究运动物体的加速度、外力和物体质量三个物理量之间的关系时,教材的“图3—4研究牛顿第二定律的实验装置”虽简单,但实验效果常不理想。所以对此实验中作了些改进,既可以研究牛顿第二定律探索规律的实验,也可以研究初速为零的位移、加速度和时间三者间的运动规律。改进后的装置结构如附图1。①木板取

    1993年05期 207-208页 [查看摘要][在线阅读][下载 95K]
  • 演示空气浮力的简便方法

    贺兴梅;

    <正> 空气中的一切物体,都要受到空气浮力的作用,浮力的大小等于物体排开空气的重量。为了使学生相信这一事实,下面介绍一种演示空气浮力的简便方法。一、实验器材托盘天平(附砝码),排球胆,玻璃管,金属夹子,气球,打气球。二、演示步骤 1.先用打气球向排球胆内打足空气,然后用金属夹子夹住管口,防止漏气,这时球内便贮存了一定质量的压缩空气。 2.将一个未充气的气球套在玻璃管上,用细线扎牢,不使漏气,再把玻璃管的另一端与球胆上橡胶管套紧。

    1993年05期 208页 [查看摘要][在线阅读][下载 51K]
  • 对通电螺线管磁性演示实验的改进

    孙永华;

    <正> 对初中物理课本中研究通电螺线管的磁性的演示实验,为提高演示的可见度和对比度,可做如下改进。一、制作 1.用U形压强计代替弹簧。由于与压强计相连的原塑料盒是底部正中接橡皮管,放到螺线管上端不方便,故自制一个在侧壁接橡皮管的塑料盒。找一个直径约4.5cm的塑料瓶,在侧壁靠近底部用烧红的粗铁丝烫一个直径略小于1.5cm的孔,在孔里塞进一个带玻璃管的塞子。用凡士林把相接处密封,把瓶的上部截去,留下其下部约3cm长,再在开口端扎上橡皮膜(橡皮膜也可用避孕套代替)。

    1993年05期 209页 [查看摘要][在线阅读][下载 44K]
  • 伏特计-安培计法测电阻与补偿法测电压

    蔡颂仪;

    <正> “伏特计-安培计法测电阻与补偿法测电压”是电学基础实验之一,所用原理极简单——欧姆定律,实验方法也简单——通过测量流过待测电阻的电流及其二端的电压降而得其阻值。最简单的做法是用电流表及电压表分别测出电流及电压(以下简称为伏-安测量),则R_x=V/I。但由于电表内阻并非理想(电流表不为0,电压表不为∞),因此当用电压表测量R_x二端电压时,电流表测出的电流包含着电压表中通过的电流;而若电流表测量R_x中流过的电流,则电压表测出的电压包含电流表上的电压降,当这些额外的电流或电压值与待测电阻上通过的电流或电压降可相比拟时,这种方法上的系统误差将影响结果的正确性。克服该系统误差的方法是用补偿法测电压,即利

    1993年05期 210-213页 [查看摘要][在线阅读][下载 221K]
  • 把共振摆改装成波动演示器

    刘石;邱建新;

    <正> 在讲授《机械波》一节的演示实验中,除了让学生直接观察实际的波,如水波、绳子波外,都采用箱式或帘式波动演示器,这些演示器,虽然直观、形象,但因毕竟是模拟性的,和实际情况有差异,故难于揭示振动和波动的力学关系。我们尝试把共振摆改装成波动演示器,这种演示器就地取材制作方便,演示波动既直观形象,又能很好地揭示振动和波动间的关系,和实际的情况吻合得较好。

    1993年05期 214页 [查看摘要][在线阅读][下载 52K]
  • 为进口测量仪器开发智能接口

    石素娥;

    <正> 在我们实验室里有一台使用MCS—48系列单片机8039的进口测量仪器,为了满足教学与科研的需要,希望给这台仪器配接打印机,以便打印测量结果。但这台仪器进口时只进口了主机,为了实现打印功能。就必须重新开发打印接口。为此,我们首先分析了进口主机,发现主机后面板上有一只插座。只有四条引线接至机内,它们分别接至V_c(+5V)、GND(地)和单片机8039的P17、P16。我们猜想,接至P17和P16的引线很可能是为主机实现串行输出功能而设立的。结合主机的硬件组成,我们分析了主机驻留于存储器2732中长达3k字节的程序(这是繁杂而费时的工作),不仅证实了P17、P16确是主机的串行输出引脚,而且找到了处于主

    1993年05期 215-216+218页 [查看摘要][在线阅读][下载 137K]
  • 应用计算机数值求解实现激光衍射法精确测缝宽

    周军;

    <正> 在激光夫琅和费衍射法测缝宽实验中,可以发现测算值偏小,缝越宽,偏小程度越大。其原因就在于把平面波单缝衍射的简单缝宽计算公式应用于激光高斯束衍射问题,缝越宽,这种理论模型与实际差别就越大。能否获得激光束衍射条件下缝宽的精确解呢?显然,激光高斯束的复杂性使我们无法像平面波单缝衍射那样推出一个简单、精确的缝宽计算公式。本文尝试利用计机数值求解方法编制出了激光单缝衍射情形下精确的计算机缝宽解算程序,解算结果令人满意。下图是激光衍射测缝宽实验示意图。缝宽为b,缝与观察屏的间距为D,激光器仅

    1993年05期 217-218页 [查看摘要][在线阅读][下载 98K]
  • 用单片机控制迈氏干涉仪测波长

    魏忠仁;吴俊林;刘志存;

    <正> 用迈氏干涉仪测光波长是光学实验重要内容之一。但由于种种原因,尤其是一次记录数百个干涉条纹的变化易使眼睛疲劳,常记数错误,使这一本来很精密的测量出现了较大的实验误差。而且一次实验需要较长的时间和较繁杂的数据处理,这些都直接影响了该实验的效果。本文介绍用单片计算机控制干涉仪实现自动测量波长,从而有效的改善了实验效果。

    1993年05期 219-220页 [查看摘要][在线阅读][下载 88K]
  • 电视显微密立根油滴仪

    沙振舜;彭志平;

    <正> 密立根油滴实验是高等学校的传统实验,我国已有几个厂家生产密立根油滴仪。然而,已有的油滴实验仪只能用显微镜一人观察,学生观测油滴有一定难度。实验后眼睛疲劳、酸痛。不少实验教师出于对学生的关心,做过不少改进的尝试,如国内有人曾研制过使用激光的透射式密立根油滴仪,将油滴投影到屏上,由于光路难调以及某些物理光学效应,使屏上油滴的像较为模糊,而且激光照射使油滴室温度升高,油滴易挥发。空气的热对流,使油滴不稳定。近来我们经过反复试验,研制成功电视显微演示/测量系统。使用CCD图像传感器(摄像机)与显示器(或黑白电视机),将油滴的图像在电视荧屏上显示,视野宽广,观测省力,且测量精确,调节方便。还可供多人观察,作课堂演示。现在该系统已制成产品(LM1002A型和LM1002B型),可供应各高校。

    1993年05期 221页 [查看摘要][在线阅读][下载 57K]
  • 小型自冷式油扩散泵

    张淑贞;陈在群;蔡敏;

    <正> 在真空实验中,要想使系统获得高真空(10~(-2)Pa以下的气压),除用机械泵对系统进行排气外还必须加高真空泵,其中最常用的就是扩散泵。一般商品扩散泵都是多级泵,是由几个单级泵串联而成。泵的外形有立式、卧式;泵体材料有玻璃的、金属的;使用的工作液有汞、油等。但它体积大、自身重、需水冷,如果被排气的系统或容器容积不大,使用这种扩散泵无论从经济上还是从实用上考虑都显得大才小用。我们在实验中使用自己设计制做的二级自冷卧式玻璃油扩散泵。它的结构如图1所示,此扩散泵

    1993年05期 222页 [查看摘要][在线阅读][下载 57K]
  • 对大学物理实验计算机辅助教学的几点体会

    陈杭德;缪连元;顾敏芳;

    <正> 在大学物理实验中,微型计算机能被用来模拟实验过程、进行数据处理、实验控制和测量、实验辅导和有关数据资料查询。微机在大学物理实验各方面的广泛应用,使得大学物理实验与现代计算机科学紧密相连,为改革物理实验的传统教学模式,探索一种崭新的物理教学模式,开辟了广阔的研究领域。这是由于大学物理实验本身的需要,另一方面也是由于当今科学技术的发展对大学物理实验提出了新的更高的要求。随着科学技术的迅猛发展,学生作为未来的科技参与者,不仅要有扎实的理论基础,而且要有综合的实验能力,要会熟练地应用计算机。对科技人员这些素质的培养,必须贯穿在整个教学的全过程,在实验过程中,学生在计算机的辅助下,能把更多的精力用于全面、深入地理解物理原理和现象,掌握各类物理实验仪器设备的使用和数据处理方法,同时,应用微机的能力也不断提高。因此,大学物理实验,由于微机的引入,在

    1993年05期 223+222页 [查看摘要][在线阅读][下载 120K]
  • 浅析演示实验

    李龙吉;康波;

    <正> 物理教学中的演示实验和科学实验不尽相同,演示实验是在特定的环境与条件下,由教师做给学生看的示范实验。演示实验是最直观的教学手段,在物理教学中具有重要的意义。它对于传授物理基础知识,培养学生的思维能力和锤炼学生的科学素养都有不可忽视的作用。然而,要使其在教学中发挥好这些作用并非易事,教师必须精心设计和不断地改进演示实验,这是一项创造性的劳动,它对于改进教学方法,提高教学质量,都是一项十分有意义的工作。实践证明,学生喜欢上有演示实验的物理课。演示是展现物理教学魅力的有效手段,它有化枯燥为生动、化抽象为具体、化平淡为神奇的功能。在激发兴趣、建立概念、验证规律、培养科学的思维方法等方面起着十分重要的引导作用。这就要求教师在做演示实验时,既要准确直观、现象明显,以求最佳效果,又要注意充分调动学生的多种感官

    1993年05期 224-226+228页 [查看摘要][在线阅读][下载 276K]
  • 浅谈实验中无形能力的培养

    李锦英;

    <正> 知识可以传授,而能力只有通过培养靠自身实践来获得。能力是知识在实践活动中的应用,它表示人们认识世界的主观能力。能力在人的一生中是长期起作用的。能力分为二大类,一类是有形的能力。指实验能力和实验技能等,这是容易看到的。另一种是无形能力或者叫潜在能力,它是指一种素质,一种信念和一种工作作风,一种精神。虽然我们看不见,但它随时随地在起作用,影响着人的一生。关键时刻,会变成很大的有形力量。近年来,各校也特别强调在实验中培养实验能力和技能,并提出了各种各样的方法和措施来加强这一类能力的培养。但还须重视对无形能力,即人材素质的培养。应着重培养几个方面:善于思考和灵活应变的能力;敏捷地捕捉信息和正确判断能力;战胜困难的信心、勇气和坚持不懈的工作作风;勇于探索和创新精神;严肃认真和实事求是的科学态度。

    1993年05期 227-228页 [查看摘要][在线阅读][下载 130K]
  • 用电压合成法测相位差

    门振宇;

    <正> 本文介绍用电压合成法测相位差的原理。该方法比起现行的椭圆法和直接法来,分辨灵敏度高,系统误差小。一、现行测相位差方法 1.椭圆法将同频正弦电压u_1、u_2分别送至示波器的X、Y输入端,则如图1所示,由荧光屏上l_0、l值可算出二电压间的相位差的绝对值|φ|

    1993年05期 229-230+220页 [查看摘要][在线阅读][下载 110K]
  • 环境振动干扰下激光全息图的拍摄

    宁锌;

    <正> 激光全息对环境的要求甚高。特别是在地处闹市的高层建筑中,即使采取了一系列防振措施,环境振动的干扰也足以使全息图的质量大大降低。解决环境振动干扰是成功进行全息照像实验的一个关键。目前的防振措施一般是使用防振台,并将实验场所选择在远离振源的建筑物底层。这毕竟不是彻底解决问题的办法,使全息照像受到很大局限。术文意在寻求一种不受地点限制的解决方法。文献「1」对笔者有很大的启发。

    1993年05期 231-232页 [查看摘要][在线阅读][下载 162K]
  • 对大场景全息照相方法的改进

    杨桂娟;吴崇高;

    <正> 大场景全息照相是全息照相的重要内容之一,它对拍摄较大的静态物体和贮存文物信息起重要作用。实现大场景全息照相的方法一般采用光程补偿法和根据激光器性质而采用光程差为激光器腔长偶数倍的方法。这两种方法都需较好的防震装置和强激光光源,且光路复杂,调整麻繁,给大场景全息图的拍摄及普及带来一些困难。大场景全息照相与普通的小场景全息照相的差异在于它需要有一个较大的,能够把景物的全部信息(振幅和位相)加以记录的相干区域,要获得好的干涉效果,要求其光程差必须小于所用光源的相干长度。

    1993年05期 232页 [查看摘要][在线阅读][下载 110K]
  • 双束参考光全息图

    赵立竹;陈莹;汤桂英;

    <正> 普通全息图是由物光波和一束参考光波干涉而成的,再现时只能在某一方向上很狭窄的视角范围内才能观察到再现像。为了扩大观察全息图再现像的视场,提出一些新的方法制作全息图,如彩色全息图,合成全息图,及利用全息图的角度灵敏性多次记录的体积全息图等等。这些方法都需要多次曝光,制作工艺要求高,过程复杂。本文提出通过适当设置光路,排除影响衍射效率的部分因素,获得的双束参考光全息图,同样可以扩大再现像的视场,且只需一次曝光,工艺要求低,过程较为简便。

    1993年05期 233-234页 [查看摘要][在线阅读][下载 78K]
  • 静电场模拟实验中一个不容忽视的误差

    钱晓凡;张星明;

    <正> 模拟法测绘静电场是教学大纲中规定的必做实验,实验中的许多问题已有不少文章作过讨论,但探针与导电纸之间的接触电阻在实验中引起的误差,却没有见文章加以研究。事实上这个误差是不容忽视的。我们使用的是清华大学教学仪器厂出产的双层式静电场描绘仪,模拟同轴电缆线中的静电场时,实验装置如图1。同心圆环的内外半径分别为α=1.00厘米,b=5.00厘米。设探针与导电纸的接触电阻为R,导电纸上半径为r的等势线内外两侧的电阻为R_2和R_1,则有如图2的等效电路图。可列如下方程:

    1993年05期 235+234页 [查看摘要][在线阅读][下载 69K]
  • 对“不良导体导热系数测量”实验中冷却速率求法之我见

    张燕东;

    <正> 张祖寿同志在1990年第2期(《物理实验》发表的《对“不良导体导热系数的测量”实验的研究》中,提出了计算自然冷却速率的一种新方法。文中根据牛顿冷却定律推导出计算冷却速率的理论公式 dT/dτ=1/τ′(T-T_0)1n(T′-T_0)/(T_c-T_0) (1) 式中T_0为环境温度,T_c为开始计时的温度,T′为任一时刻τ′时的温度。只要测得T_c和T′即可由(1)式计算出dT/dτ|_(r=r2)·笔者对此方法持有异见。

    1993年05期 236-238页 [查看摘要][在线阅读][下载 112K]
  • 气轨实验中一个不可忽视的问题

    詹士昌;

    <正> 一、引言在气垫导轨实验中,如做牛顿第二定律和碰撞的定量实验等,常常需要增加滑块的质量,教材中一般都明确要求附加物必须置于滑块的中部,以保证加重后滑块系统的重心位于原滑块的对称中心。但由于实验者的疏忽或具体实验设备的限制,经常出现添加附加物后滑块系统的重心位置偏离原滑块对称中心的情况,这对精确的气轨实验结果是否有影响?其影响的程度如何?对此作者从实验上进行了一些初浅的探讨。

    1993年05期 239+238页 [查看摘要][在线阅读][下载 81K]
  • 电视机中电压测量的误差

    周向堃;

    <正> 在电视机实验与维修过程中,经常用万用表测量某些关键点电压。以春风牌14—1型彩电行输出电路为例(参看图1,只画出有关件)。如果用MF—30型万用表测量行输出管集电极直流电压,此点也是行输出变压器T503⑩脚,选用500V档测得数值为250V(不同万用表测得值不一样),比标称值110V偏高,误差很大。接着测量T503⑦脚电压,测得数值为108V,数据准确误差不大。前者为什么产生很大误差?需要对误差进行讨论、分析。

    1993年05期 240+242页 [查看摘要][在线阅读][下载 94K]
  • 简论中国古代物理学中的物理实验

    李兆友;

    <正> 一般的物理学史书籍中,对中国古代物理学的特点,概括为是对物理现象的描述和对生活、生产经验的初步总结,以及一些哲学猜测和思辨。这种概括是指出了中国古代物理学的主要特点,但大量的物理史料告诉我们,在中国古代物理学中,也有不少物理实验,这是理所当然的事情,因为物理学是以实验为基础的自然科学,当然中国古代物理学也不能例外。本文举出一些物理实验实例,来简述中国古代物理学中的物理实验。在中国古代物理学中多为定性实验。在力学中古代对杠杆原理进行了研究,并通过实验得出了结论。在春秋战国时代成书的《墨经》中说:“衡木:加重于其一旁,必捶——重相若也。相衡:则本短标长,两加焉,重相若,则标必下——标得权也。”这段论述虽是定性实验结论,但在实践中却发明制作了天平与杆秤。据史料记载,在春秋战国时代天平和杆秤已经被普遍地使用。近年来,在湖南长沙发掘出一架战国时代的天平和砝码组,

    1993年05期 241-242页 [查看摘要][在线阅读][下载 115K]
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